Construction stérique de pérovskites aux halogénures métalliques avec trous de bande optique obturables | solides de Platon spirituel

Modèle platonique de pérovskites aux halogénures métalliques

MA-PBI3 appartient à la famille des pérovskites de formule chimique ABX3. Le plus simple possible ABX3 La pérovskite est constituée d’une structure cubique à symétrie élevée appartenant au groupe spatial. , comme le montre la figure 1a (réf. 24). Dans cette structure, les atomes d'halogène X = Dans les angles de la distribution de coins normale BX occupent6 les octaèdres, tandis que les atomes de métaux divalents B = Pb sont situés au centre des octaèdres. Le plus petit volume délimité par les okahédres voisins définit une cavité cubique et héberge le cation monovalent A = CH3New Hampshire3. Toutes les autres structures de pérovskite possibles peuvent être envisagées telles qu’elles sont obtenues par rotation ou déformation du BX.6 octaèdres, déplacement des atomes de métal B hors du centre et rotation des cations A dans la cavité cuboctique24.

Figure 1: Modèle platonicien des pérovskites aux halogénures métalliques.
Figure 1

(un) Représentation en boule de MA-PbI3 dans la phase cubique à haute température: les sphères sombres à l'intérieur des octaèdres représentent des atomes de Pb, les sphères rouges aux coins octaédriques sont des atomes I et la molécule de la cavité cuboctique est CH3New Hampshire3. (b) Structure de bande électronique relativiste à l'échelle DFT et densité partielle des états MA-PbI3 dans la phase orthorhombique à basse température. Dans le graphique de structure de bande, nous comparons la structure électronique à MA-PbI3 avec (à gauche) ou sans (à droite) cation. La densité d'états montre que les états électroniques associés au cation sont situés loin de la bande interdite. Le haut de la bande de valence vient de I-5p États et, dans une moindre mesure, Pb-6s États. Le bas du conduit provient principalement de Pb-6p et I-5p États. La bande interdite calculée est directement à. (c) Représentation schématique des angles d'Euler définissant la rotation de l'octaèdre platonique: tilt (θ), en rotation et précession (φ). La convention pour marquer les coins de l'octaèdre est indiquée avec les axes cristallographiques. () Représentation schématique de la cellule unitaire orthorhombique considérée dans cet ouvrage consistant en quatre octades inégales, O1-O4 (bleu foncé) et leurs répliques périodiques (bleu vif). Le marquage des coins suit la même convention que celle indiquée dans c. Les angles de liaison métal-halogénure intégrés sont mis en évidence: angle apical (αun) et l'angle équatorial (αe). Les propriétés géométriques de ce modèle sont dérivées de la section Méthodes.

La figure 1b montre la structure de bande électronique du MA-PbI3, qui représente le point de départ de notre enquête. Nous voyons ici que les états électroniques au-dessus des bandes de valence sont des halogénures pcaractère, tandis que ceux situés au bas du conduit sont principalement dérivés du métal p États. En même temps, les états électroniques associés au cation définissent des bandes de liaison et anti-condensation de manière symétrique autour de la bande interdite, et plusieurs électron-volts se détachent des bords de la bande. Une analyse de la densité de charge électronique montre que le cation, comme prévu, est ionisé et que le PbI3 Le réseau est chargé négativement25,26,27. Ces observations suggèrent que la structure électronique de ces pérovskites organométalliques peut être décrite en retirant le cation du modèle structural et en compensant la charge négative de PbI.3 réseau avec fond positif. La figure 1b montre que la structure de bande obtenue dans cette approche est en bon accord avec celle d'un calcul complet. L'élimination des cations est particulièrement utile car elle élimine les complications associées au trouble d'orientation observé13,17,28,29. Une autre observation importante peut être faite en inspectant les données de diffraction des rayons X, comme indiqué dans la référence 17. En fait, les paramètres structurels rapportés dans ces travaux permettent de déduire que les longueurs de liaison Pb-I sont extrêmement communes, le plus grand écart relatif par rapport à la valeur moyenne. de 3,18 Å est de 0,1%. En outre, les diagonales de PbI sont6 les octaèdres sont presque perpendiculaires entre eux, la déviation maximale par rapport aux angles droits est de 4 °. Par conséquent, pour une bonne approche PbI6 les octaèdres peuvent être considérés comme des solides platoniques porteurs de Oh symétrie.

Sur la base de ces considérations, nous avons entrepris de construire un modèle platonique de pérovskites aux halogénures métalliques, constitué de la distribution de coins ordinaire PbI6 octaèdres et sans cation, comme le montre la figure ld. Pour construire notre modèle, nous partons d’un seul octaèdre commun dans une cellule unitaire orthorhombique.17, avec une diagonale parallèle à c axe et les quatre arêtes perpendiculaires parallèles aux axes un et b. Dans la base de référence de l'octaèdre, cela définit la diagonale et ses bords perpendiculaires les directions apicale et équatoriale. Dans ce modèle, la structure de pérovskite la plus courante est obtenue par trois rotations consécutives autour de c, un et c à nouveau avec des angles d'Euler standard30, comme le montre la figure 1c: le spin autour de la direction apicale, l'inclinaison θ autour un axe et précession φ autour c axes. Après ces rotations, l’emplacement et l’orientation de toutes les octades restantes dans la cellule unitaire orthorhombique sont entièrement déterminés par l’affectation de la distribution des angles, la longueur de la liaison halogénure métallique et la périodicité de la structure cristalline. Les détails de cette construction géométrique sont donnés dans les méthodes.

Un résultat instantané de notre construction est que le seul moyen d’assurer une connexion de distribution d’angle est d’avoir un angle de rotation nul . Cela ne nous donne que deux paramètres d'angle indépendants, θ et φqui fait référence à un système sphérique avec des coordonnées serrées sur la cellule unitaire cristallographique. Il est pratique de modifier les variables en fonction des paramètres d'angle intégrés, indépendants de la sélection des cellules. Pour cela nous exprimons θ et φ par rapport aux angles de liaison métal halogénure métallique αun et αe, comme le montre la figure 1d. αun Pb-I-Pb indique les angles de liaison dans la direction apicale et αe ils le long de la direction équatoriale. La relation entre ces angles internes et les angles d'Euler est donnée dans les méthodes.

A cette époque, la construction atomique du modèle platonique de pérovskite est uniquement déterminée par le choix de deux angles de liaison métal-halogénure et de la longueur de la liaison halogénure métallique. Etant donné que l’effet des variations de longueur de liaison sur les propriétés électroniques et optiques de ces systèmes a été étudié en détail,27 et expérimentalement1. 3, notre analyse géométrique met en évidence le rôle des deux angles inégaux Pb-I-Pb.

Bandgap et angle de liaison métal-métal-halogénure

Dans la figure 2, nous montrons la bande interdite du modèle platonique calculée à l'aide de la théorie de la fonction de densité (DFT) en fonction des angles de liaison apicale et équatoriale. αun et αe. Pour définitif, nous fixons la longueur de liaison Pb-I à la valeur moyenne mesurée dans la référence 17. La couverture incomplète de l’espace des paramètres de la figure 2 montre que seules certaines paires d’angles apicaux et équatoriaux sont compatibles avec le connecteur de distribution d’angle, comme indiqué dans les méthodes. Les paramètres extrêmes de cette carte sont d'un côté, αun=αe= 180 ° (coin inférieur gauche), correspondant à la structure de pérovskite cubique la plus symétrique avec des liaisons colinéaires Pb-I-Pb. D'autre part, nous avons αun=αe= 120 ° (coin supérieur droit), qui a été choisi en considérant une structure limite dans laquelle la distance la plus courte entre les atomes d'iode appartenant à différentes octades correspond à I2 longueur de reliure (αun= 0 et αe= 126 °).

Figure 2: Cartographie du paysage en bande interdite des pérovskites aux halogénures métalliques.
Figure 2

(un) Carte tridimensionnelle de la bande interdite DFT du modèle platonicien de PbI3pérovskites en fonction des angles de liaison métal-halogénure de métal apical et équatorial. La longueur de liaison Pb-I est définie sur la valeur expérimentale pour MA-PbI3 (réf. 17). les angles αun et αe est montré à la figure 1d. Les calculs du modèle platonique ont été effectués dans le cadre d'une TFD relativiste scalaire (les calculs relativistes complets sont illustrés à la figure 3b, voir Méthodes). La ligne pointillée à 45 ° indique la symétrie approximative de la carte en ce qui concerne l’échange des angles apical et équatorial. Les plaques noires représentent les coordonnées angulaires (αun, αe) de modèles réalistes de PbI3Pérovskites à base de cations (indiqués par la formule chimique), avec des structures entièrement optimisées au sein de la TFD. L'angle apical et équatorial est moyen parmi tous les angles du même type. La taille de chaque cercle représente l'écart par rapport à la longueur de la liaison Pb-I par rapport à la MA-PbI3 (3,18 Â). Cette quantité est indiquée car la longueur de la liaison halogénure métallique a un effet faible mais insignifiant sur la bande interdite, que nous quantifions comme un décalage linéaire de ~ 3 eV / Å (références 27, 31). Pour les mêmes coordonnées angulaires, la différence de bande entre le plus grand et le plus petit cercle de la figure est de 0,2 eV. Les plaques blanches correspondent aux pérovskites déjà synthétisées13,17,18. Cette carte montre que la bande interdite peut être modulée sur une plage beaucoup plus large que possible. (b,c) Modèles atomiques de pérovskites aux halogénures métalliques hypothétiques identifiés dans ce travail montrant le plus petit (LiPbI3) et le plus grand (NCl4PBI3) les angles de collage des métaux aux halogénures métalliques.

La variation des coordonnées angulaires de la figure 2 indique clairement une modulation significative de la bande interdite, du haut de l'infrarouge moyen (1,1 eV) au début du spectre visible (1,9 eV). Cette tendance est conforme aux calculs précédents sur des pérovskites à deux dimensions (2D) Sn-I plus simples pour l'électronique traitable en solution.31.

La tendance qualitative illustrée à la figure 2 peut être interprétée au moyen d’arguments élémentaires de liaison étroite. Si nous considérons pour la définition le bas de la bande de câblage en, qui est le plus affecté par les angles de liaison, dans le cas de αun=αe= 180 ° il y a trois états électroniques dégénérés dérivés de 6p Orbital by Pb (sans tenir compte du lien spin-path pour plus de simplicité, ce lien est pleinement présenté dans tous nos résultats finaux présentés à la figure 3b). Il est intuitif que l’énergie de ces états vienne principalement de ppσ intégrales de liaison puisque toutes les liaisons Pb-I sont colinéaires32. En s'éloignant du coin inférieur gauche, la dégénérescence est levée à mesure que les intégrales de liaison acquièrent ppπ composants pondérés par les angles αun et αe. Les deux composants ont tendance à augmenter les niveaux d'énergie; Par conséquent, le fond du conduit résulte de la compétition entre les orbitales anti-blocage ayant la plus faible énergie le long de la direction apicale ou équatoriale. Cela correspond à la symétrie approximative de la carte de la figure 2 par rapport à la ligne correspondant à αun=αe. Plus important encore, ce raisonnement suggère que la bande interdite dans le modèle platonic pérovskite est régie par le plus grand angle de liaison Pb-I-Pb dans le travail aux halogénures métalliques, conformément à la tendance de la Figure 2. Cette relation entre la bande interdite et les angles de bande est maintenue lorsque des calculs totalement relativistes sont envisagés. , y compris les corrections de spin-path. En fait, comme le montre la Figure 1 supplémentaire, les effets relativistes induisent un décalage vers le rouge important, mais variant lentement, de 0,8 à 1,1 eV sur la famille de composés considérée dans ce travail. Par souci d’exhaustivité, nous avons également vérifié que les effets excitonaux ne jouent qu’un rôle mineur, les énergies de liaison aux excitons ne dépassant jamais 80 meV, comme le montre la figure 2 supplémentaire. Le détail du calcul des énergies de liaison des excitons est donné dans les méthodes, et les résultats sont discutés en détail. note 1.

Figure 3: Réglage de la bande interdite des pérovskites aux halogénures métalliques via la taille stérique des cations.
Figure 3

(un) Corrélation entre les angles de liaison apicale et équatoriale de PbI3pérovskites et le rayon stérique de cation (plaques). À mesure que la taille du cation augmente les liaisons métal-métal-halogénure (voir figure 1d), il a tendance à être colinéaire. Un plus petit carré linéaire qui correspond aux données (ligne droite) donne une pente de 18 ° / Å.b) Corrélation entre la bande interdite DFT et le plus grand angle de liaison métal-halogénure dans la structure. Nous montrons des calculs pour le modèle platonicien (cercles) et des structures entièrement optimisées dans une hiérarchie DFT scalaire-relativiste (niveaux de gris) et totalement relativiste (plaques bleues). Les flèches indiquent les échelles correspondant à chaque ensemble de données. La dispersion considérable des données aux grands angles est due à la distorsion des octaèdres. Les calculs basés sur le modèle platonique incluent l'effet de la longueur moyenne de liaison Pb-I sur la bande interdite, comme indiqué à la figure 2 (c) Bandgap calculé (en eV) de tous les PbI3pérovskites à base de données considérées dans ce travail. Les bandes interdites ont été réalisées après une optimisation structurelle complète dans le cadre d'une hiérarchisation DFT relativiste (voir Méthodes).

Après avoir pris en compte la présence du cation et les variations des longueurs de liaison Pb-I et des angles Pb-I-Pb, les bandes interdites calculées diffèrent des prévisions idéalisées de la figure 2 de 0,1-0,3 eV (voir la figure 3 et la discussion ci-dessous). ). Néanmoins, la tendance générale, allant de 1 eV, est robuste. Cette image est également confirmée par le relativisme GW calculs sur quelques composés sélectionnés, comme le montre l'image supplémentaire 4. Le développement identifié ici suggère que, pour créer des pérovskites à faible intervalle pour une efficacité photovoltaïque optimale, nous devons construire des constructions avec une inclinaison octaédrique minimale. D'autre part, pour créer des pérovskites à grand intervalle pour les diodes électroluminescentes fonctionnant dans le visible, nous devons concevoir des structures à inclinaison maximale. Reste à savoir comment l’angle d’inclinaison peut être contrôlé.

Contrôle les angles de liaison métal halogénures métalliques via la taille stérique du cation

Les angles de liaison Pb-I-Pb définissent le volume de la cavité cuboctique; Par conséquent, il est intuitif que l’utilisation de cations plus gros puisse conduire à des valeurs plus faibles. αun et αe angles plus proches33. Dans la recherche de tels cations, nous effectuons des calculs DFT pour les structures existantes, ainsi que pour de nombreuses structures hypothétiques non évaluées jusqu'à présent, y compris des optimisations structurales complètes et des interactions spin-path en présence de cations (voir Méthodes). Afin de relier ces structures et leurs propriétés aux prédictions du modèle platonique, nous considérons les valeurs moyennes des angles de liaison Pb-I-Pb et de la longueur de liaison Pb-I sur une unité cristalline. Ces valeurs sont utilisées comme coordonnées nécessaires pour localiser chaque structure sur la carte de la figure 2.

Les cations précédemment signalés sont le méthylammonium (réf. 17), formamidinium (réf. 13, 18), le métal alcalin Cs+18 (synthétisé) et ammonium (réf. 34, 35, 36) (suggéré). Comme le montre la figure 2, tous ces cations sont coupés autour du centre de la carte; Par conséquent, ils ne devraient pas fournir une modulation significative de la bande interdite. Conformément à ce résultat, leur apparence d'absorption optique mesurée est très similaire, à 0,25 eV (références 13, 18).

Pour explorer une partie plus large de la carte, nous considérons quatre familles différentes de cations générées à partir de ce qui précède. La première famille comprend les cations ammonium secondaires, tertiaires et quaternaires, à savoir les di, tri et tétraméthylammonium. Ce sont de grosses molécules obtenues en remplaçant les atomes d'hydrogène liés à l'atome d'azote par des groupes méthyle. La seconde famille est générée à partir d’ammonium en coulant la colonne pynogène dans le tableau périodique, c’est-à-dire en remplaçant N par P, As ou Sb. Les membres de cette famille comprennent le phosphonium , arsonium , stibonium et les analogues de méthylammonium correspondants , et . La troisième famille de cations que nous considérons être réalisée en remplaçant l’hydrogène dans l’ammonium par des atomes d’halogène, et éventuellement par l’azote d’un autre, est la suivante: dans ce groupe, nous avons: , , et . La quatrième et dernière famille est constituée uniquement de métaux alcalins Li+, Na+, K+ et Rb+. Au total, nous voyons 22 structures, y compris 18 composés hypothétiques qui n'ont pas été rapportés à ce jour.

Pour quantifier la taille stérique de chaque cation, nous utilisons le rayon de la sphère contenant 95% de la densité électronique DFT. Cette sélection garantit que le rayon stérique des métaux alcalins est compatible avec leurs rayons ioniques standard37. Pour être complet, les tailles stériques calculées sont reportées dans le tableau supplémentaire 1. La figure 3 montre que le rayon stérique des cations considérés dans ce travail s'étend sur une large plage allant de 0,7 Å (Li+) à .

Nos optimisations structurelles indiquent que, pour certains des principaux cations, le réseau de pérovskite tridimensionnel (3D) est considérablement déformé. Ceci est en ligne avec les études précédentes montrant que les gros cations moléculaires déterminent une réorganisation du réseau de pérovskite 3D dans une structure en couches 2D.38,39. Ces grandes molécules comprennent les cations méthyl ammonium tertiaires et quaternaires, ainsi que le tétrafluorure et le tétrachlorure . Étant donné que ces structures diffèrent sensiblement du réseau 3D aux halogénures métalliques considéré dans le présent travail, une analyse distincte serait nécessaire. Par conséquent, nous ne les considérons plus.

La figure 3a montre que les plus grands angles Pb-I-Pb sont fortement corrélés à la taille stérique du cation (corrélation de Spearman de 88%), conformément à nos attentes initiales. Les structures nouvellement proposées couvrent une variété d'angles allant de 130 à 170 °, couvrant ainsi une partie beaucoup plus large de la carte d'intervalle de bande de la figure 2 par rapport à ce qui est actuellement possible. De plus, la Fig. 3b que, conformément à la prédiction du modèle platonique, la bande interdite correspond fortement au plus grand angle Pb-I-Pb de la cellule unitaire (corrélation de Spearman de 91%). Pour que la Figure 3b soit complète, nous présentons les bandes interdites obtenues à partir de ce modèle ainsi que celles calculées à l'aide des structures entièrement optimisées dans des calculs de TFD totalement relativistes. La dispersion des données, qui est clairement visible sur la figure 3b, est principalement due à la variation des longueurs de liaison Pb-I dans le réseau d'halogénures métalliques. Nous avons calculé le coefficient de corrélation entre les bandes interdites et les longueurs de liant en utilisant les mêmes données, et nous avons obtenu une très faible corrélation (coefficient de Spearman de 9%). Ce test indique clairement que le rôle des longueurs de reliure représente un effet de second ordre, apportant ainsi un support supplémentaire à notre modèle platonicien. Enfin, la figure 3c montre notre principale conclusion, à savoir qu'en sélectionnant correctement le cation, il est au moins en principe possible d'ajuster la bande interdite de manière presque continue sur une très large gamme d'énergies photoniques.

Notre analyse met en évidence plusieurs nouvelles structures prometteuses, notamment les pérovskites avec phosphonium , arsonium et stibonium , toutes avec une bande interdite variant entre 1,2 et 1,4 eV. Ces valeurs se situent au milieu de la plage d'efficacité photovoltaïque optimale et suggèrent que nos nouvelles structures détiennent le potentiel de nouveaux matériaux pour cellules solaires. Outre le faible intervalle, ces pérovskites devraient présenter une mobilité supérieure à celle du MA-PbI3. En fait, comme le montrent les images supplémentaires 2a, b, les masses efficaces du support sont réduites à des angles de liaison plus grands, en fonction de la réduction simultanée de la bande interdite. En plus des trous inférieurs et des masses effectives, les gros cations présentent l'avantage que le remplissage de la cavité cuboctique neutralisera la tendance connue des cellules solaires à pérovskite à se dégrader par incorporation d'eau.14.

Pour évaluer la possibilité pratique de pérovskites hypothétiques identifiées dans ce travail, nous avons recherché des instabilités dynamiques possibles dans l'une des plus petites structures à bande interdite, AsH4PBI3 ( moins intéressant en raison des problèmes de sécurité associés aux chlorures). Cette structure est particulièrement intéressante car la composition pourrait continuer à travers l'iodure AsH correspondant4I (réf. 40), semblable au cas de l'iodure de méthylammonium CH3New Hampshire3I. Comme le montre la figure 3 supplémentaire, la densité de vibration des états est calculée à l'aide de la théorie de la perturbation fonctionnelle de la densité41 ne montre aucun mode souple, indiquant ainsi que la structure de pérovskite 3D de AsH4PBI3 devrait être stable contre les distorsions. Plus généralement, pour évaluer la stabilité de toutes les structures considérées ici, nous passons à une approche semi-empirique simple basée sur le facteur de tolérance de Goldschmidt. t (réf. 33, 42) (voir Méthodes de définition t). Il est empiriquement connu que les pérovskites 3D devraient être formées lorsque le facteur de tolérance se situe dans une plage étroite. t= 0,7-1,1 (références 33, 42, 43, 44). La figure 4a montre que les facteurs de tolérance dérivés de nos tailles stériques calculées se situent dans cette plage pour la plupart des structures considérées ici. En particulier, selon ce critère, tous les cations jusqu'à Rb et K devraient être stables.

Figure 4: Stabilité des matériaux et mesures optiques.
Figure 4

(un) Facteurs de tolérance de Goldschmidt calculés pour toutes les structures de pérovskite évaluées dans ce travail. Les cercles ouverts sont obtenus en utilisant des tailles stériques calculées à partir de la DFT (tableau supplémentaire 1). À des fins de comparaison, nous montrons également les facteurs de tolérance obtenus à l'aide des tubes à ions mentionnés dans la référence 37 (cercles pleins). La zone grise délimitée par les lignes grises continues correspond au critère géométrique du facteur de tolérance de Goldschmidt.42,43, tandis que les lignes en pointillés correspondent à la zone empirique suggérée dans la référence 44 (b) Spectre d'absorbance mesuré de la phase sombre de Rbxcs1-xPBI3 films minces de pérovskite, avec x= 0, x= 0,1 et x= 0,2. En augmentant la teneur en Rb, on observe un changement bleu continu de l’absorption absorbée à partir de 720 nm (x= 0) à 690 nm (x= 0,2). Ce décalage correspond à une augmentation de la bande interdite et est attribué à l’inclinaison octaédique plus prouvée dans PbI3 réseau, comme illustré dans l'entrée.

Pour démontrer la faisabilité de la bande, nous avons essayé la synthèse de pérovskites à base de cations élémentaires, sur la base de notre expérience avec CsPbI3 (réf. 18) (voir Méthodes). Tel que déposé, nous avons observé que CsPbI3 formé une phase pâle avec une large bande interdite. Lors du recuit, cette structure a été transformée en une phase sombre avec une bande interdite de 1,73 eV, que nous identifions comme la structure 3D de pérovskite discutée dans ce travail. La synthèse de films avec des cations inférieurs à Cs (Rb, K, Na et Li) a donné des phases pâles correspondantes. Cependant, en recuisant, certains des films ont été dégradés par sublimation avant que nous puissions observer une phase sombre comme pour CsPbI3, suggérant que les pérovskites 3D n'étaient pas formées. Cette constatation est conforme à notre analyse du facteur de tolérance de Goldschmidt présenté à la figure 4a. Bien que les pérovskites 3D proposées puissent éventuellement être synthétisées en utilisant des pressions plus élevées ou des cycles de cuisson plus longs à des températures plus basses, nous n'avons pas procédé ainsi. Nous avons plutôt envisagé une autre approche et exploré les mélanges de cations, comme suggéré dans la référence 45: Si des mélanges de Cs et de cations mineurs peuvent progressivement décaler la bande interdite par rapport aux valeurs les plus grandes, cela confirmera notre optimisation attendue par des effets stériques.

Comme preuve du concept, nous avons préparé des pérovskites avec des mélanges de cations Rb / Cs, à savoir Rbxcs1-xPBI3 avec x= 0, x= 0,1 et x= 0,2 (jamais signalé jusqu'à présent). La caractérisation optique de ces films, illustrée à la figure 4b, indique que le bleu du bord d'absorption passe de 720 à 690 nm en passant de Cs à Rb. Ce résultat est en excellent accord avec nos calculs, qui prédisent un décalage bleu similaire de 40 nm.

Nos résultats sont également en ligne avec une étude récente (qui a émergé en examinant le manuscrit actuel) dans laquelle les auteurs ont montré un vote à bande interdite en mélangeant mélanges46. Globalement, nos résultats actuels et ceux des références 13, 18, 47 confirment la charge vocale de la bande interdite via la taille stérique du cation sur près de la moitié de notre zone prétendue, confortant ainsi fortement notre théorie.

Enfin, notre théorie repose sur des considérations très générales et ses prévisions ne sont pas liées aux méthodes de calcul sous-jacentes. Ce modèle devrait donc avoir le même pouvoir prédictif que d’autres familles de pérovskites aux halogénures métalliques. Dans une plus large mesure, la capacité de contrôler la bande interdite via la taille stérique cationique, comme suggéré dans ce travail, peut devenir un nouveau paradigme dans la solution du dépôt de cellules solaires, de diodes électroluminescentes et de couches photoniques avec des couches de leurs propriétés optiques.

Note ajoutée aux preuves. Alors que ces travaux étaient en cours d’examen par des pairs, un travail connexe a été exploré sur la relation entre la taille des cations et les propriétés électroniques et optiques des pérovskites aux halogénures métalliques soumises et publiées.63. La principale différence entre les travaux en cours et la référence 63 réside dans le fait que nous développons une théorie universelle prédictive de l’humeur de la bande interdite via des effets stériques et que nous réalisons des expériences qui confirment: et postérieur nos prédictions.

Les solides platoniques fonctionnent comme des cellules unitaires qui se répètent sur elles-mêmes afin de maintenir l’intégrité de leur forme originale. Chaque cellule unitaire a un volume spécifique de conscience, ou lien énergétique, qu’elle exprime par sa forme unique. Les cellules unitaires se développent les unes au travers des autres et se soutiennent les unes les autres. c’est pourquoi certaines cellules deviennent des nerfs, d’autres des groupes de muscles, d’autres encore des organes. Chacun suit une directive qui se répète sur lui-même tout en maintenant l’intégrité d’un corps homme de 3ème dimension. Drunvalo Melchizédek note que l’icosaèdre et le dodécaèdre tournent microscopiquement à l’intérieur de la double hélice de notre ADN qui propose et maintient la conscience humaine dans la troisième dimension. C’est aussi la raison pour laquelle le monde, en tant que forme de vie de 3ème superficie, ne peut pas voir physiquement des êtres dimensionnels supérieurs. Nos yeux physiques ne peuvent pas reconnaître la signature énergétique des êtres de la septième superficie. Cependant, à mesure que notre planète se développe vers la cinquième dimension, le monde avance vers notre prochaine expression physique en tant qu’êtres de cinquième surface sur Terre. A travers nos yeux de cinquième superficie, nous ferons l’expérience de nous-mêmes dans notre nouveau monde dans une perspective d’amour inconditionnel, de pardon compatissant et de grande paix. Travaillez avec ces véhicules de la fabrication pour célébrer tout ce que vous devenez. n

Laisser un commentaire